1，复高斯分布加性噪声仿真时通常设置什么值

高斯白噪声：如果一个噪声，它的瞬时值服从高斯分布，而它的功率谱密度又是均匀分布的，则称它为高斯白噪声。瞬时值指的是概率密度函数，高斯分布指的是正态分布。

复高斯分布加性噪声仿真时通常设置什么值

2，高斯光束的介绍

通常情形，激光谐振腔发出的基模辐射场，其横截面的振幅分布遵守高斯函数，故称高斯光束。
而从高斯函数，我们可以计算当通光孔径多大时，光能的损失是多少.并不是通光区直径等于或略大于光斑直径时，光能就可以完全通过，事实上，此时的损耗高达0.6db.简单的估计，是让通光直径是光斑的2倍或以上.

高斯光束的介绍

3，高斯函数 积分 方法

^首先积分只有在a>0时有意义由于对称性从负无穷到正无穷对e^-at^2 =2从0到正无穷对e^-at^2 =2∫e^(-at^2)dt [∫e^(-at^2)dt]^2 =∫e^(-ax^2)dx ∫e^(-ay^2)dy =∫∫e^(-a(x^2+y^2))dxdy 利用极坐标 x=rcosb,y=rsinb 原积分 =∫[0,2π]db∫[0,+∞]e^(-ar^2)rdr =(π/a)∫[0,+∞]e^(-ar^2)d(ar^2) =(π/a)[-e^(-ar^2)]|[0,+∞] =π/a 所以 ∫e^(-at^2)dt=√(π/a) 从负无穷到正无穷对e^-at^2 =2√(π/a)

高斯函数 积分 方法

4，matlab 高斯有色噪声和非高斯噪声

一、概念 英文名称：white gaussian noise; wgn 定义：均匀分布于给定频带上的高斯噪声； 所谓高斯白噪声中的高斯是指概率分布是正态函数，而白噪声是指它的二阶矩不相关，一阶矩为常数，是指先后信号在时间上的相关性。这是考察一个信号的两个不同方面的问题。 高斯白噪声：如果一个噪声，它的幅度服从高斯分布，而它的功率谱密度又是均匀分布的，则称它为高斯白噪声。 热噪声和散粒噪声是高斯白噪声。二、matlab举例 matlab有两个函数可以产生高斯白噪声，wgn( )和awgn( )。 1. wgn：产生高斯白噪声 y = wgn(m,n,p) y = wgn(m,n,p) %产生一个m行n列的高斯白噪声的矩阵，p以dbw为单位指定输出噪声的强度。 y = wgn(m,n,p,imp) y = wgn(m,n,p,imp) %以欧姆(ohm)为单位指定负载阻抗。 y = wgn(m,n,p,imp,state) y = wgn(m,n,p,imp,state) %重置randn的状态。 2. awgn：在某一信号中加入高斯白噪声 y = awgn(x,snr) y = awgn(x,snr) %在信号x中加入高斯白噪声。信噪比snr以db为单位。x的强度假定为0dbw。如果x是 复数，就加入复噪声。 clear,clc; n=0:1000; fs=1024; t=n./fs; y=3*sin(2*pi*t); x=wgn(1,1001,2); i=y+x; % i=awgn(y,2); subplot(3,1,1),plot(x); subplot(3,1,2),plot(y); subplot(3,1,3),plot(i);

5，高斯积分 从负无穷到零的值

∫ exp(x^2) dx=sqrt(π).任何高斯函数的积分均可简化为含高斯积分的项。常数可以被提出积分。使用来取代获得使用来取代取得 通过极限求解要找到高斯积分的闭合形式首先从一个近似函数开始：通过可以找到积分。对取平方获得使用富比尼定理以上双重积分可以被看作是直角坐标系上一个顶点为由于对任何实数来说指数函数均大于0，因此对于这个正方形内的内切圆的积分必须小于。类似地正方形的外接圆积分必须大于。通过从直角坐标系转化到极坐标系, , 对这两个圆面的积分可以简单地计算出来：对积分。使用夹挤定理获得高斯积与Γ函数的关系由于被积分的函数是一个偶函数，通过替代变量它可以变成一个欧拉积分这里Γ是Γ函数。这说明了为什么一个半整数的阶乘是地倍数。更广义地，[编辑] n维和一般化令为一个对称的、正的、可逆的、二维协变的张量，则这里的积分是对Rn的。这个事实可用来研究多元正态分布。同样，这里σ是或者，以上积分适合于一些符合在其增长上有一定限度的和其他技术要求的解析函数。对微分算子上的幂被看作是一个幂级数。一般函数积分没有明确的定义，但是高斯积分可以类似有限维情况被定义。虽然如此依然有无穷大的问题，而且函数行列式一般也无穷大。但假如我们只考虑这个问题可以解决。
首先积分只有在a>0时有意义由于对称性从负无穷到正无穷对e^-at^2=2从0到正无穷对e^-at^2=2∫e^(-at^2)dt[∫e^(-at^2)dt]^2=∫e^(-ax^2)dx ∫e^(-ay^2)dy=∫∫e^(-a(x^2+y^2))dxdy利用极坐标x=rcosb,y=rsinb原积分=∫[0,2π]db∫[0,+∞]e^(-ar^2)rdr=(π/a)∫[0,+∞]e^(-ar^2)d(ar^2)=(π/a)[-e^(-ar^2)]|[0,+∞]=π/a所以∫e^(-at^2)dt=√(π/a)从负无穷到正无穷对e^-at^2=2√(π/a)

6，麦克斯韦方程组是怎么来的求大概过程

不只是实验总结，还有麦克斯韦自己的理论创新。库伦定律的两方面，平方反比性（高斯定理）和有心性（安培环路定律）都是静态场的实验总结规律，麦克斯韦直接将其推广至动态场，结合实验上的法拉第电磁感应定律，写下了前两个方程。▽·E=4πρ和▽×E=-1/c dB/dt。比萨定律也是静磁场的方程，▽·B=0（其实也是高斯定理）也就像静电场那般直接推广至动态磁场。最后一个方程▽×B=4πj/c+(1/c)dE/dt，右边头一项可从比萨定律推出，直接推广至动态场。第二项则是麦克斯韦自己在分析动态电磁场时从理论上导出的项，表示位移电流，只有添上这一项四个方程才能自洽起来。
不只是实验总结，还有麦克斯韦自己的理论创新。库伦定律的两方面，平方反比性（高斯定理）和有心性（安培环路定律）都是静态场的实验总结规律，麦克斯韦直接将其推广至动态场，结合实验上的法拉第电磁感应定律，写下了前两个方程。▽·E=4πρ和▽×E=-1/c dB/dt。比萨定律也是静磁场的方程，▽·B=0（其实也是高斯定理）也就像静电场那般直接推广至动态磁场。最后一个方程▽×B=4πj/c+(1/c)dE/dt，右边头一项可从比萨定律推出，直接推广至动态场。第二项则是麦克斯韦自己在分析动态电磁场时从理论上导出的项，表示位移电流，只有添上这一项四个方程才能自洽起来。
不只是实验总结，还有麦克斯韦自己的理论创新。库伦定律的两方面，平方反比性（高斯定理）和有心性（安培环路定律）都是静态场的实验总结规律，麦克斯韦直接将其推广至动态场，结合实验上的法拉第电磁感应定律，写下了前两个方程。▽·E=4πρ和▽×E=-1/c dB/dt。比萨定律也是静磁场的方程，▽·B=0（其实也是高斯定理）也就像静电场那般直接推广至动态磁场。最后一个方程▽×B=4πj/c+(1/c)dE/dt，右边头一项可从比萨定律推出，直接推广至动态场。第二项则是麦克斯韦自己在分析动态电磁场时从理论上导出的项，表示位移电流，只有添上这一项四个方程才能自洽起来。
那个是实验总结。
那个是实验总结。
实验总结出来的，类似的还有牛顿定理和冲量定理

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