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1，物理物理原子的运动自由程

H/2=(1/2)gt^2H=(1/2)gT^2两式相比得物体落到全程一半和落完全程所用时间之比为t:T=1:根号2=1:1.4142
原子是在化学变化中的最小粒子 三态是指 固态 液态 气态 它们分子间的距离、运动能力 固态大于液态大于气态 因为气态分子间的间隔叫大

物理物理原子的运动自由程

2，电子的平均自由程为多少纳米

从理论上讲，如果是刚性晶格，完整的周期结构，电子的自由程是无穷大，因为体系没有什么东东可以对布洛赫波散射。(要注意自由程跟费米波长不是一回事。)但是，实际的金属总是有缺陷的，比如各种点缺陷，这将对电子进行散射（一般认为点缺陷的散射是弹性的，布洛赫波在散射后相位信息不丢失）。更为重要的是声子散射，由于电子跟声子散射是“无规的”（何时，何地，都不确定），只能从统计上说，所进行的散射是非弹性的。散射前后电子相位信息丢失。因此，自由程跟你的具体体系，比如掺杂浓度有关。

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3，meanfreepath什么意思

我是上网查的，翻译成中文是平均自由程指气体分子两次碰撞之间的时间内经过的路程的统计平均值，一般用表示。例如，在20℃下、标准大气压（101 KPa）下，氮气分子的平均自由程约为60纳米。理想气体分子两次碰撞之间做匀速直线运动，类似分子的平均碰撞频率，每两次碰撞之间的路程是由气体分子的自身状态决定的。气体分子的平均自由程与分子的直径或半径、分子数密度成反比。
银薄膜mfp大约52nm ps：你是学微电子的？ 你记错了吧小妹，银的电导率比金大啊^_^ 块体材料中数据的还没查到。你可以自己google一下 the electron mean free path of silver

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4，什么叫平均自由程

最早平均自由程的概念是出现在热力学中的，指分子在连续两次相继碰撞间所经历的自由路程的平均值。后来被引入半导体研究中，在计算能带时有涉及。总之，是把很多无序运动粒子的路程有序化，是一种近似，方便理论计算。
您好，很高兴能为您解答，关于这个问题，我为您做了以下的解答：在一定的条件下，一个气体分子在连续两次碰撞之间可能通过的各段自由程的平均值，微粒的平均自由程是指微粒与其他微粒碰撞所通过的平均距离。能为您回答是我的荣誉，您的采纳将是我无限向前的动力，如果您认可我的答案，请及时采纳，点击您问题页右下角的“采纳为满意答案”，问题就完美解决了，答题不易，敬请谅解！如有其它问题，可以点击“向我求助”，有不明白的地方，期待您的追问！我会第一时间帮你解答，谢谢合作！

5，热学中的自由程是啥意思

自由程是指一个分子与其它分子相继两次碰撞之间，经过的直线路程。
平均自由程科技名词定义中文名称：平均自由程 英文名称：mean free path 定义：中子在介质内与原子核连续两次相互作用之间穿行的平均距离。 应用学科：电力（一级学科）；核电（二级学科） 以上内容由全国科学技术名词审定委员会审定公布 　　在一定的条件下，一个气体分子在连续两次碰撞之间可能通过的各段自由程的平均值，微粒的平均自由程是指微粒与其他微粒碰撞所通过的平均距离。用符号λ表示，单位为米。英文是 the mean free path of a particle。 　　对于气体分子：相邻两次碰撞之间的平均距离，即称为分子的平均自由程。若分子的直径为d，气体压强为p，则平均自由程为λ= kt/(2πpd2)1/2；对于室温下的空气分子，λ[cm] = 5×10-3/p[torr]，当p=10-10torr时，λ将达到500km。 　　对于半导体中的载流子：相邻两次碰撞之间的平均距离，即称为载流子的平均自由程；其典型的数值为10cm，这比晶格常数要大得多。而在相邻两次碰撞之间的平均时间，即称为载流子的平均自由时间（mean free time），其值t决定于平均自由程λ和热运动速度v，即有t= λ/v；典型的数值为1ps，即10^(-12)s。 　　在气体分子的碰撞[1]理论的刚球模型中，认为分子只在碰撞的一刹那发生相互作用，而在其他时间内，分子作直线运动。相继两次碰撞间所走的路程叫分子的自由程。由于气体分子的数目很大，碰撞频繁，运动的变化剧烈，故其自由程只有统计意义。这个概念对研究气体的特性（如扩散）和电子或中子之类的粒子穿过固体的运动很重要。 　　一个分子在单位时间内与其他分子的碰撞的平均次数，为分子的平均碰撞频率 用z加上-- 线 　　z-- =√2 πd^2 n v^- 　　平均自由程：λ= 1/ (√2 πd^2 n) 　　n ：分子的密度数 　　因 p=nkt 　　所以：λ= kt/ （√2 πd^2 p）参考资料 1． 平均自由程 ．

6，理想气体的平均自由程与输运系数有何关系

气体分子平均自由程，物理学名词，指气体分子的平均自由程。自由程是指一个分子与其它分子相继两次碰撞之间，经过的直线路程。对个别分子而言，自由程时长时短，但大量分子的自由程具有确定的统计规律。大量分子自由程的平均值称为平均自由程。
理想气体自由运动致使理想气体分子作杂乱无章的运动的原因是气体分子间在作十分频繁的碰撞，碰撞使分子不断改变运动方向与速率大小，而且这种改变完全是随机的。按照理想气体基本假定，分子在两次碰撞之间可看做匀速直线运动，也就是说，分子在运动中没有受到分子力作用，因而是自由的。一分子碰撞截面[1] 严格说来，碰撞截面是描述两个微观粒子碰撞概率的一种物理量。其几何意义是：当两个微观粒子（或粒子系统）碰撞时，若把其中一个粒子（或粒子系统）看做是粒子，把碰撞时的相互作用看做极短程的接触作用时，则碰撞概率正比于沿运动方向来看另一粒子（或粒子系统）等效的几何截面，这个几何截面就是碰撞截面。例如：有一束可看做点粒子的b分子平行射向另一静止分子a（其质心为o）时，若b分子的轨迹线如图所示，则说明b分子在靠近a分子时由于受到a的作用而使轨迹线发生偏折。若定义b分子射向a分子时的轨迹线与离开a分子时的轨迹线间的交角为偏折角，则偏折角随b分子与o点间垂直距离b的增大而减小。令当b增大到偏折角开始变为零时的数值为d，则d称为分子碰撞有效直径。由于平行射线束可分布于o的四周，这样就以o为圆心“截”出一半径为d的垂直于平行射线束的圆。所有射向圆内区域的视作质点的b分子都会发生偏折，因而都会被a分子碰撞。而所有射向圆外区域的视作质点的b分子都不会发生偏折，因而都不会被碰撞。故称该圆的面积。σ=πd^2 （1）为分子碰撞截面，也称分子散射截面。碰撞截面一般是入射粒子能量的函数。在碰撞截面中最简单的情况是刚球势。这时，不管两个同种分子相对速率多大，分子有效直径总等于刚球的直径d。若是异种刚球分子，则碰撞截面（2）其中d1、d2分别为这两种刚球分子的直径。二分子平均碰撞频率[1] 平衡态气体中，单位时间内一个分子平均碰撞的次数称为分子平均碰撞频率。现任取一分子a作为气体分子的代表，设想其他分子都被视作质点并相对静止，这时a分子以相对速度v12运动（下标“12”表示两分子作相对运动时的诸物理量）。在（1）式中的碰撞截面曾假定a分子静止，视作质点的b分子相对a运动。反过来，认为所有其他分子都静止，a分子作相对运动，显然a分子的碰撞截面这一性质不变。这时a分子的运动可被视作截面积为σ的一个圆盘沿圆盘中心轴方向运动，它每碰到一个视作质点的其他分子就改变一次方向，因而在空间扫出其母线呈折线的“圆柱体”。只有那些其质心落在圆柱体内的分子才会与a发生碰撞。单位时间内a分子所扫出的“圆柱体”中的平均质点数，就是分子的平均碰撞频率，故（3）其中n是气体分子数密度，是a分子相对于其他分子的平均速率，而就是在单位时间内所扫出的“圆柱体”的体积。可以证明，对于其平均速率分别为、的a、b两种分子，它们间相对运动平均速率为，故对于同种分子，，这时式（3）可表示为（4）这是同种气体分子平均碰撞频率。由于p=nkt，，故p － 分子所处空间的压强t － 分子所处环境的温度k － 波尔兹曼常数 (1.380662±0.000044)×10-23 j·k-1（5）三气体分子平均自由程[2] 由于平均说来，一个平均速率为的分子，它在t秒内所走过的路程为，该分子在先进过程中不断被碰撞而改变方向形成曲曲折折轨迹线。因t秒内受碰次，则两次碰撞之间走过的平均路程，即平均自由程为：。利用式（4）或式（5）可得或 （6）将标准状况下的数据（p=1.013×10pa，t=273k）及氮分子的摩尔质量0.028kg、氮分子有效直径4.8×10m代入式（5）、（6），可知，在标准状况下，氮气分子的平均碰撞频率为1.2×10^10次/s，平均自由程为3.8×10^(-8）m，这说明气体分子相互碰撞非常频繁，即使在1μs时间内，也平均碰撞10次。气体趋于平衡态需借助频繁的碰撞，气体能量、动量与质量的输运也需借助碰撞，所以碰撞频率及平均自由程是决定系统微观过程的十分重要的特征量。

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