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1，全电流与阻电流

全电流 电力系统在运行中 ，相与相之间或相与地（或中性线）之间发生非正常连接（即短路）时流过的电流。阻电流 应该是流过纯电阻负载的电流。（这是我的解）区别：全电流是在短路时候出现的，而阻电流只要给这个电阻加电压就会有的！要是有不对的请指出 学习中......

全电流与阻电流

2，什么是位移电流什么是全电流

好久没见你问物理了蛮 全电流就是位移电流加上传导电流（也就是我们常说的那种电流）之和~~
位移电流与传导电流两者相比，唯一共同点仅在于都可以在空间激发磁场，但二者本质是不同的： (1)位移电流的本质是变化着的电场，而传导电流则是自由电荷的定向运动； (2)传导电流在通过导体时会产生焦耳热，而位移电流则不会产生焦耳热； (3)位移电流也即变化着的电场可以存在于真空、导体、电介质中，而传导电流只能存在于导体中。

什么是位移电流什么是全电流

3，避雷器的泄漏电流和全电流分别是指什么阻性电流到底是哪个的分量

在交流电压作用下，避雷器的总泄露电流（全电流）包含阻性电流（有功分量）和容性电流（无功分量）。在正常运行情况下，流过避雷器的主要电流为容性电流，阻性电流只占很小一部分，约为10%~20%左右。
避雷器泄露电流指的是其在某一电压下的泄露电流，通常说的最多的是1ma电压下的泄露电流，他包含阻性电流和容性电流，就是其所为的全电流
泄漏电流,是避雷器在额定电压下工作时，流过的电流，当然是越小越好。全电流，应该是在雷击时，能够释放的电流，越在越好。阴性电流。就是指电流与电压分量在现时相位，即没有相位差的哪个分量。如果横轴是电流，纵轴是电压，则是在横轴（X）的分量。
通过氧化锌电阻片的电流叫做氧化锌避雷器的泄漏电流，也被认为成避雷器的总泄漏电流。正常的额定工频电压下，避雷器可看成是一个绝缘体，因此考虑到电压波动范围，指标定为在0.75U1mA下泄漏不大于50μA，原则上越小越好。泄漏电流可以反应避雷器的绝缘情况，是运行电压下判断避雷器好坏的重要手段。一般情形下，通过空间某截面的电流应包括传导电流与位移电流和运流电流，其和称全电流 。即：传导电流Ic + 运流电流Iv + 位移电流Id = 全电流，其中：Ic指导体内自由电荷定向移动所形成的电流；Iv指导体外自由电荷定向移动所形成的电流；Id指变化的电场所等效的电流。而有损耗的介质可以用一个理想电容和一个有效电阻的并联电路表示，通过电阻的电流则称为阻性电流。避雷器泄漏电流测试仪可以选择日置公司的产品，日置的泄漏电流测试仪ST5540/41用于检测氧化锌避雷器电气性能，适用于各种电压等级的氧化锌避雷器的带电或停电检测，从而及时发现设备内部绝缘受潮及阀片老化等危险缺陷。

避雷器的泄漏电流和全电流分别是指什么阻性电流到底是哪个的分量

4，短路全电流那几部分组成

短路全电流由短路电流交流分量及直流分量组成。短路电流各种值的表达可以有：短路电流峰值、短路电流有效值、短路电流热稳定分量等
短路全电流电力系统在运行中，相与相之间或相与地(或中性线)之间发生非正常连接(即短路)时流过的电流。其值可远远大于额定电流，并取决于短路点距电源的电气距离。例如，在发电机端发生短路时，流过发电机的短路电流最大瞬时值可达额定电流的10~15倍。大容量电力系统中，短路电流可达数万安。这会对电力系统的正常运行造成严重影响和后果。三相系统中发生的短路有4种基本类型:三相短路，两相短路，单相对地短路和两相对地短路。其中，除三相短路时，三相回路依旧对称，因而又称对称短路外，其余三类均属不对称短路。在中性点接地的电力网络中，以一相对地的短路故障最多，约占全部故障的90%。在中性点非直接接地的电力网络中，短路故障主要是各种相间短路。发生短路时，电力系统从正常的稳定状态过渡到短路的稳定状态，一般需3~5秒。在这一暂态过程中，短路电流的变化很复杂。它有多种分量，其计算需采用电子计算机。在短路后约半个周波(0.01秒)时将出现短路电流的最大瞬时值，称为冲击电流。它会产生很大的电动力，其大小可用来校验电工设备在发生短路时机械应力的动稳定性。短路电流的分析、计算是电力系统分析的重要内容之一。它为电力系统的规划设计和运行中选择电工设备、整定继电保护、分析事故提供了有效手段
这要看什么故障性质了，接地故障（包括单相接地、两相接地），短路电流由正序、负序、零序电流组成。两相间故障，短路电流正序、负序组成，无零序电流。三相故障，仅有正序电流。
短路电流分为正序负序和零序分量，具体大小比例和系统的接地方式，短路的形式及电网参数有关。

5，在磁路计算中全电流定律有什么作用如何用法

就和直流电路的电流与电动势相位相同是一个道理。磁动势/磁通=磁阻。磁阻是实数，所以磁动势和磁通同相位。
麦克斯韦将安培环路定理推广为全电流定律，是电磁场的基本方程之一 。其内容为：任意一个闭合回线上的总磁压等于被这个闭合回线所包围的面内穿过的全部电流的代数和。一般情形下，通过空间某截面的电流应包括传导电流与位移电流，其和称全电流(total current) 。i（全）=i（传）+i（位）=i（传）+∫s（〥d/〥t）·ds（d为电通密度，s为截面面积，〥表示偏微分符号，下同）全电流是连续的，在空间构成闭合回路。导线中有传导电流(一般，导体中也有很小的位移电流)，而电容器中有位移电流，即传导电流中断处，有位移电流接上。1.全电流定律既适用于电流恒定情况，又适用于非恒定情况。对恒定情况，有〥d/〥t=0，有∮l hdl=i（传）若所讨论的问题中，i（传）= 0 ，则磁场仅由位移电流产生（磁场写作h（位））即：∮l h（位）dl=i（位）2.对比如下两方程 ：变化的电场产生磁场∮l h（位）dl=∫s（〥d/〥t）·ds变化的磁场产生电场∮l e（感）dl=-∫s（〥b/〥t）·ds（b为磁通密度）可见两方程非常对称。其不同点在于变化电场和产生的磁场之间为右手螺旋关系，变化磁场和感生电场之间为左手螺旋关系。4.关于麦克斯韦提出位移电流的假说：1，麦克斯韦提出假说：变化的磁场在其周围空间会激发一种涡旋状的非静电场强，称为涡旋电场。并以此为基础总结出了电场的环路定理。2，对于稳恒电流，磁场满足安培环路定理∮h*dl=∑ i。这个定理表明，磁场强度沿任意闭合回路的线积分等于穿过以该闭合回路为边界曲面的传导电流的代数和。但是，以闭合回路为边界的曲面不是唯一的，原则上有无穷多个。也就是说，在稳恒电流情况下，对于以闭合回路为边界的所有曲面而言，安培环路定理总是成立的。但是，对于非稳恒电流，情况将不是这样的。比如取电容器两极板间为一闭合的曲面，但是由于其中没有传导电流，所以安培环路定理右边为零；但是不在两极板间取的回路，明显电流和不是为零的，导致运用安培环路定理的时候出现了矛盾。所以麦克斯韦大胆的提出假说：变化的电场能在其周围激发磁场。并将s*（dd/dt）定义为位移电流，那么在上面讲的例子当中，取在两个极板之间的回路，再应用安培环路定理就是成立的了，但是此时等式右边的电流不是单独的传导电流，而是加上假说提出的位移电流。正是如此，麦克斯韦进一步完善了他的电磁场理论，由此他毅然提出了全电流定理，以来完善安培环路定理的缺陷，就如上面的表述。通过以上的研究，麦克斯韦完善了他的电磁场理论。

6，全电流定律有什么用处

麦克斯韦将安培环路定理推广为全电流定律，是电磁场的基本方程之一 。其内容为：任意一个闭合回线上的总磁压等于被这个闭合回线所包围的面内穿过的全部电流的代数和。一般情形下，通过空间某截面的电流应包括传导电流与位移电流，其和称全电流(total current) 。I（全）=I（传）+I（位）=I（传）+∫s（〥D/〥t）·dS（D为电通密度，S为截面面积，〥表示偏微分符号，下同）全电流是连续的，在空间构成闭合回路。导线中有传导电流(一般，导体中也有很小的位移电流)，而电容器中有位移电流，即传导电流中断处，有位移电流接上。1.全电流定律既适用于电流恒定情况，又适用于非恒定情况。对恒定情况，有〥D/〥t=0，有∮L Hdl=I（传）若所讨论的问题中，I（传）= 0 ，则磁场仅由位移电流产生（磁场写作H（位））即：∮L H（位）dl=I（位）2.对比如下两方程 ：变化的电场产生磁场∮L H（位）dl=∫s（〥D/〥t）·dS变化的磁场产生电场∮L E（感）dl=-∫s（〥B/〥t）·dS（B为磁通密度）可见两方程非常对称。其不同点在于变化电场和产生的磁场之间为右手螺旋关系，变化磁场和感生电场之间为左手螺旋关系。4.关于麦克斯韦提出位移电流的假说：1，麦克斯韦提出假说：变化的磁场在其周围空间会激发一种涡旋状的非静电场强，称为涡旋电场。并以此为基础总结出了电场的环路定理。2，对于稳恒电流，磁场满足安培环路定理∮H*dl=∑ I。这个定理表明，磁场强度沿任意闭合回路的线积分等于穿过以该闭合回路为边界曲面的传导电流的代数和。但是，以闭合回路为边界的曲面不是唯一的，原则上有无穷多个。也就是说，在稳恒电流情况下，对于以闭合回路为边界的所有曲面而言，安培环路定理总是成立的。但是，对于非稳恒电流，情况将不是这样的。比如取电容器两极板间为一闭合的曲面，但是由于其中没有传导电流，所以安培环路定理右边为零；但是不在两极板间取的回路，明显电流和不是为零的，导致运用安培环路定理的时候出现了矛盾。所以麦克斯韦大胆的提出假说：变化的电场能在其周围激发磁场。并将S*（dD/dt）定义为位移电流，那么在上面讲的例子当中，取在两个极板之间的回路，再应用安培环路定理就是成立的了，但是此时等式右边的电流不是单独的传导电流，而是加上假说提出的位移电流。正是如此，麦克斯韦进一步完善了他的电磁场理论，由此他毅然提出了全电流定理，以来完善安培环路定理的缺陷，就如上面的表述。通过以上的研究，麦克斯韦完善了他的电磁场理论。
麦克斯韦将安培环路定理推广为全电流定律，是电磁场的基本方程之一 。其内容为：任意一个闭合回线上的总磁压等于被这个闭合回线所包围的面内穿过的全部电流的代数和。 可表示为：∮l hdl=i（全） ∮l hdl=i（传）+∫s（〥d/〥t）·ds 当闭合回线可分为几段，闭合回线的分段原则是：磁场强度相同，截面积相同，材料相同；而每段内h为常量，并和线段方向一致，沿闭合回线总磁压为各段磁压的代数和。这种情况下全电流定律又可表示为 σhl=σi 若h与线段方向一致时，（hl）为正，反之为负；凡是与闭合回线方向符合右手螺旋定则的电流为正，反之为负。

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